| 24018683 25600 5883 938 1олее крупные континентальные М. а. известны в Вост. Сибири и в районе Зондских о-вов. Региональные М. а., охватывающие пл. 1-10 тыс. км2, вызываются особенностями строения земной коры (гл. обр. кристаллич. фундамента) и выделяются на фоне гл. геомагнитного поля (поле диполя + континента М. а.) (известны на Сибирской, Восточно-Европейской платформах и в др. районах), Л о-кальные М. а. охватывают территорию от неск. м2 до сотен км2, вызываются неоднородностью строения верхних частей земной коры или особенностями намагниченности горных пород (напр., вследствие удара молнии). Часто локальные М. а. связаны с залежами полезных ископаемых, поэтому их изучение с помощью магнитной разведки имеет большое практич. значение. Наиболее интенсивные М. а. наблюдаются в области залегания жел. руд и др. железосодержащих пород (напр., Криворожская и Курская М. а. определяются залежами железистых кварцитов, М. а. в районе г. Магнитной на Урале и г. Кирунавара в Швеции связаны с залежами магнетита). Я. Н„ Кропоткин, В. А, Магницкий.
МАГНИТНЫЕ БУРИ, сильные возмущения магнитного поля Земли, резко нарушающие плавный суточный ход элементов земного магнетизма. М. б. длятся от неск. часов до неск. суток и наблюдаются одновременно на всей Земле. С наибольшей интенсивностью (до ~5*10-2э) они проявляются в высоких широтах. В средних широтах изменения напряжённости геомагнитного поля во время М. б колеблются в пределах от ~0,1 до ~1 а/м (~1*1О-3-1*10-2 э). Как правило, М. б. состоят из предварительной, начальной и главной фаз, а также фазы восстановления. В предварительной фазе наблюдаются незначит. изменения геомагнитного поля (в основном в высоких широтах), а также возбуждение характерных короткопериодич. колебаний поля. Начальная фаза характеризуется внезапным изменением отд. составляющих поля на всей Земле, а главная - большими колебаниями поля и сильным уменьшением горизонтальной составляющей, В фазе восстановления М. б. поле возвращается к своему нормальному значению. В возмущённом геомагнитном поле обычно выделяют апериодич. вариацию, полярные магнитные суббури, проявляющиеся в средних широтах в виде бухтообразных возмущений, специфические короткопериодич. колебания и др. виды вариаций (см. Вариации магнитные).
М. б. вызываются потоками солнечной плазмы из активных областей Солнца, накладывающимися на спокойный солнечный ветер. Поэтому М. б" чаще наблюдаются вблизи максимумов 11-летнего цикла солнечной активности. Достигая Земли, потоки солнечной плазмы увеличивают сжатие магнитосферы, вызывая начальную фазу М. б., и частично проникают внутрь магнитосферы Земли. Попадание частиц высоких энергий в верхнюю атмосферу Земли и их воздействие на магнитосферу приводят к генерации и усилению в ней электрич. токов, достигающих наибольшей интенсивности в полярных областях ионосферы, с чем связано наличие высокоширотной зоны магнитной активности. Изменения магнитосферно-ионосферных токовых систем проявляются на поверхности Земли в виде иррегулярных магнитных возмущений .
Попавшие во время М. б. в радиационный пояс Земли солнечные протоны с энергиями от 1,6*10-16 до 1,6*10-14 дж (от 1 до 100 кэв) создают на расстоянии 3-6 радиусов Земли от её центра экваториальное токовое кольцо, магнитное поле к-рого ослабляет геомагнитное поле в главной фазе М. б. Распад кольцевого тока в результате столкновений протонов с нейтральными атомами водорода атмосферы Земли и возникновения неустойчивостей в плазме приводят к экспоненциальному затуханию магнитного поля тока в фазе восстановления М. б.
М. б. - одно из осн. проявлений более общего геофизич. процесса - магнитосферной бури. Она сопровождается возникновением в верхней атмосфере Земли полярных сияний, ионосферных возмущений, рентгеновского и низкочастотного излучений. Во время М. б. существенно изменяются параметры слоев ионосферы, отражающих и поглощающих радиоволны (высота их расположения, концентрация электронов и др.). В результате возникают значительные помехи в коротковолновой радиосвязи. Во время магнитных возмущений происходит также разогрев верхней атмосферы и передача теплоты вниз, в тропосферу, что способствует развитию в ней циркуляц. движений и возникновению циклонов.
Лит.: Яновский Б. М., Земной магнетизм, [3 изд.], т. 1, Л., 1964; А к а с о ф у С.-И., Полярные и магнитосферные суобури, пер с англ., М., 1971. А. Д. Шевнин.
МАГНИТНЫЕ ВЕСЫ, приборы, действующие по принципу маятниковых, крутильных или рычажных весов и применяемые для измерения магнитной восприимчивости тел, анизотропии восприимчивости, реже вертикальной и горизонтальной составляющих напряжённости магнитного поля Земли. Восприимчивость магнитного материала определяется по силе, с к-рой исследуемый образец, имеющий форму длинного цилиндра, втягивается в поле электромагнита (метод Гун), или по силе, действующей на образец малого размера, помещённый в неоднородное магнитное поле (метод Фарадея). Обычно пользуются нулевым методом измерений; компенсация силы или момента сил в этом методе осуществляется силой взаимодействия спец. электромагнитов. Градуировку М. в. проводят с помощью стандартных веществ с известной магнитной восприимчивостью, определённой по их кривым намагничивания. На рис. изображена одна из конструкций рычажных М. в. для измерения магнитной восприимчивости в области низких темп-р.
Схема магнитных весов для измерения восприимчивости в области низких температур: 1 - полюсы электромагнита; 2 - исследуемый образец; 3 -кварцевая нить; 4 - растяжки; 5 -коромысло; 6 и 7 - гайки; 8 - демпфер; 9 и 10-стержень и катушка компенсационного устройства; 11 - колпак; 12 - сосуд Дьюара.
Чувствительность таких весов достигает 10-8 н на деление шкалы, погрешность относительных измерений ~1%.
Лит.: Чечерников В. И., Магнитные измерения, 2 изд., М., 1969; Ч е ч у р и н а Е. Н., Приборы для измерения магнитных величин, М., 1969; С е л в у д П., Магнетохимия, пер. с англ., 2 изд., М., 1958; Боровик-Романов А С., К р е и н а с Н., Магнитные свойства трёхвалентных ионов европия и самария, "Журнал экспериментальной и теоретической физики", 1955, т. 29, в. 6/12, с. 790.
МАГНИТНЫЕ ЗВЁЗДЫ, звёзды, на поверхности к-рых имеются магнитные поля более нескольких сотен гаусс. Впервые магнитные поля звёзд измерены американским астрономом X. Бабкоком в 1948 по зеемановскому расщеплению линий в спектре звезды (см. Зеемана эффект). Самое сильное из измеренных магнитное поле обнаружено у звезды HD 215441 и равно 34 000 гс. Все известные М. з. имеют аномальный химич состав атмосфер - большой избыток редкоземельных элементов (Eu, La и др.), избыток элементов группы железа (Fe, Мп, Сг) и более лёгких элементов (Si, Cl, P и др.); по этому признаку они относятся к группе пекулярных А-звёзд. Напряжённость магнитного поля и определяемый по спектру химич. состав атмосфер М. з. периодически меняются, что объясняется вращением звёзд, для к-рых характерно неоднородное распределение по поверхности магнитного поля и химич. состава. На Герцгипрунга -Ресселла диаграмме М з. лежат в пределах гл. последовательности в области спектральных классов от FO до В5, составляя ок. 10% всех звёзд этих классов. Сильное магнитное поле таких звёзд могло возникнуть либо при их образовании (сжатие частично ионизованного газа, имевшего первоначально слабое магнитное поле, приводит к усилению поля), либо путём механизма генерации динамопроцессом во вращающейся звезде (о динамо-процессе см. в ст. Земной магнетизм). Происхождение аномалий химич. состава не выяснено.
Лит.: Эруптивные звёзды, М., 1970, гл. 7. В. Л. Хохлова.
МАГНИТНЫЕ ИЗМЕРЕНИЯ, измерения характеристик магнитного поля или магнитных свойств веществ (материалов). К измеряемым характеристикам магнитного поля относятся: вектор магнитной индукции В, напряжённость поля Н, поток вектора индукции (магнитный поток), градиент магнитного поля и др. Магнитное состояние вещества определяется: намагниченностью J-величиной результирующего магнитного момента, отнесённого к единице объёма (или массы) вещества; магнитной восприимчивостью к, магнитной проницаемостью n, магнитной структурой. К важнейшим характеристикам наиболее распространённых магнитных материалов - ферромагнетиков - относятся: кривые индукции В(Н) и намагничивания J (Н), т. е. зависимости В и J от напряжённости поля Н, коэрцитивная сила, потери энергии на перемагничивание (см. Гистерезис), максимальная магнитная энергия единицы объёма (или массы), размагничивающий фактор (коэффициент размагничивания) ферромагнитного образца.
Для измерения магнитных характеристик применяют следующие методы: баллистический, магнитометрический, электродинамический, индукционный, пондеромоторный, мостовой, потенциометриче-ский, ваттметровый, калориметрический, нейтронографический и резонансный.
Баллистический метод основан на измерении баллистич. гальванометром количества электричества, индуктируемого в измерительной катушке при быстром изменении сцепленного с ней магнитного потока (см. Баллистический метод электроизмерений). Кроме баллистич. гальванометров, для измерения магнитного потока применяют вебер-метры (флюксметры) - магнитоэлектрические и фотоэлектрические. Веберметрами можно измерять медленно меняющиеся потоки. Баллистич. методом определяют основную кривую индукции В(Н), кривую намагничивания J(H), петлю гистерезиса, различные виды проницаемости и размагничивающий фактор ферромагнитных образцов.
Магнитометрический метод основан на воздействии исследуемого намагниченного образца на расположенную вблизи него магнитную стрелку. По углу отклонения магнитной стрелки от начального положения определяют магнитный момент образца. Далее можно вычислить J, В и Н. Т. о., метод даёт возможность найти зависимости В(Н) и J(H) , петлю гистерезиса и магнитную восприимчивость. Благодаря высокой чувствительности магнитометрич. метода его широко применяют для измерений геомагнитного поля и для решения ряда метрологич. задач.
Иногда для определения характеристик магнитного поля, в частности в пром. условиях, применяют электродинамический метод, при к-ром измеряют угол поворота катушки с током под действием магнитного поля намагниченного образца. К преимуществам метода относится возможность градуирования шкалы прибора непосредственно в единицах измеряемой величины (В или Н).
Для исследования ферромагнитных веществ в широком интервале значений Н используются индукционный и пондеромоторный методы. Индукционный метод позволяет определять кривые В(Н), J(H), петлю гистерезиса и различные виды проницаемости. Он основан на измерении эдс индукции, к-рая возбуждается во вторичной обмотке при пропускании намагничивающего переменного тока через первичную обмотку образца. Метод может быть также использован для измерения намагниченности в сильных импульсных магнитных полях и магнитной восприимчивости диа- и парамагнитных веществ в радиочастотном диапазоне.
Пондеромоторный метод состоит в измерении механич. силы, действующей на исследуемый образец в неоднородном магнитном поле. Особенно широко метод применяется при исследовании магнитных свойств слабомагнитных веществ. На основе этого метода созданы разнообразные установки и приборы для М. и.: маятниковые, крутильные и рычажные магнитные весы, весы с использованием упругого кольца и др. Метод применяется также при измерении магнитной восприимчивости жидкостей и газов, намагниченности ферромагнетиков и магнитной анизотропии (см. Анизометр магнитный).
Мостовой и потенциометрический методы определения магнитных характеристик в большинстве случаев применяются для измерений в переменных магнитных полях в широком диапазоне частот. Они основаны на измерении параметров (индуктивности L и активного сопротивления r) электрич. цепи с испытуемыми ферромагнитными образцами. Эти методы позволяют определять зависимости В(Н), J(H), составляющие комплексной магнитной проницаемости и комплексного магнитного сопротивления в переменных полях, потери на перемагничивание.
Наиболее распространённым методом измерения потерь на перемагничивание является ваттметровый метод, им пользуются при синусоидальном характере изменения во времени магнитной индукции. При этом методе с помощью ваттметра определяется полная мощность в цепи катушки, используемой для перемагничивания образца. Ваттметровый метод стандартизован для испытания электротехнич. сталей.
Абc. методом измерения потерь в ферромагнитных материалах является калориметрический метод, к-рый используется в широком частотном диапазоне. Он позволяет измерять потери при любых законах изменения напряжённости .магнитного поля и магнитной индукции и в сложных условиях намагничивания. Сущность этого метода состоит в том, что мерой потерь энергии в образце при его намагничивании переменным магнитным полем является повышение темп-ры образца и окружающей его среды. Калориметрич. М. и. осуществляются методами смешения, ввода тепла и протока (см. Калориметр).
Магнитную структуру ферромагнитных и антиферромагнитных веществ исследуют с помощью нейтронографического метода, основанного на явлении магнитного рассеяния нейтронов, возникающего в результате взаимодействия магнитного момента нейтрона с магнитными моментами частиц вещества (см. Нейтронография).
Резонансные методы исследования включают все виды магнитного резонанса - резонансного поглощения энергии переменного электромагнитного поля электронной или ядерной подсистемой вещества. Эти подсистемы, кроме электромагнитной энергии, могут резонансно поглощать энергию звуковых колебаний - т. н. магнетоакустич. парамагнитный резонанс, к-рый также применяют в М. и.
Важную область М. и. составляют измерения характеристик магнитных материалов (ферритов, магнитодиэлектри-ков и др.) в переменных магнитных полях повышенной и высокой частоты (от 10 кгц до 200 Мгц). Для этой цели применяют в основном ваттметровый, мостовой и резонансный методы. Измеряют обычно потери на перемагничивание, коэфф. потерь на гистерезис и вихревые токи, компоненты комплексной магнитной проницаемости. Измерения осуществляют при помощи пермеаметра, аппарата Эпштейна, феррометра и др. устройств, позволяющих определять частотные характеристики материалов.
Существуют и др. методы определения магнитных характеристик (магнитооптический, в импульсном режиме перемагничивания, осциллографический, метод вольтметра и амперметра и др.), позволяющие исследовать ряд важных свойств магнитных материалов.
Приборы для М. и. классифицируют по их назначению, условиям применения, по принципу действия чувствительного элемента (датчика, или преобразователя). Приборы для измерения напряжённости поля, индукции и магнитного момента обычно называют магнитометрами, для измерения магнитного потока - флюксметрами иливеберметрами; потенциала поля - магнитными потенциалометрами; градиента - градиентометрами; коэрцитивной силы - коэрцитиметрами и т.д, В соответствии с классификацией методов М. и. различают приборы, основанные на явлении электромагнитной индукции, гальваномагнитных явлениях, на силовом (пондеромоторном) действии поля, на изменении оптич., механич., магнитных и др. свойств материалов под действием магнитного поля (см., напр., Феррозонд), на специфич. квантовых явлениях (см. Квантовый магнитометр). Единая классификация приборов для М. и. не разработана.
Лит.: Электрические измерения. Средства и методы измерений (общий курс), под ред. Е. Г. Шрамкова, М., 1972; К и ф е р И. И., Пантюшин В. С., Испытания ферромагнитных материалов, М. - Л., 1955; Чечерников В. И., Магнитные измерения, 2 изд., М., 1969; ГОСТ 12635-67. Методы испытаний в диапазоне частот от 10 кгц до 1 Мгц; ГОСТ 12636-67. Методы испытаний в диапазоне частот от 1 до 200 Мгц. В. И. Чечерников.
МАГНИТНЫЕ КАРТЫ, карты земной поверхности, на к-рых при помощи изолиний (изодинам, изогон, изоклин) показано распределение напряжённости геомагнитного поля или её составляющих. Наиболее распространены мировые М. к. и карты аномального магнитного поля. Мировые карты отражают осн. особенности гл. геомагнитного поля (нормального поля), источником к-рого считают движение электропроводящего вещества земного ядра (см. Земной магнетизм). Размеры структурных особенностей гл. поля близки к размерам континентов, поэтому обычный масштаб мировых карт 1 : 10 000 000 или мельче. На мировых М. к. сглажены отклонения, обусловленные неоднородностями строения земной коры, залеганием рудных месторождений и др. местными факторами. Карты аномального магнитного поля отражают местные отклонения геомагнитного поля от гл. поля. Эти отклонения наблюдаются, как правило, на площадях с линейными размерами порядка десятков км и менее. Поэтому М. к. аномального поля имеют более крупный масштаб (напр., 1:200 000); эти карты обычно составляют по результатам аэромагнитной съёмки. М. к. необходимы для изучения строения земных недр, поиска полезных ископаемых и решения ряда др. задач. Вследствие векового хода магнитного поля Земли М. к. стареют, поэтому их периодически, через 5 - 10 лет, пересоставляют.
Лит.: Яновский Б. М., Земной магнетизм, [3 изд.], т 1, Л. ,1964. В. Н. Луговенко.
МАГНИТНЫЕ ЛИНЗЫ, устройства для создания магнитных полей, обладающих определённой симметрией; служат для фокусировки пучков заряженных частиц. Подробнее см. в ст. Электронные линзы.
1515.htm
МАГНИТОСФЕРА ЗЕМЛИ, область околоземного пространства, физич. свойства к-рой определяются магнитным полем Земли и его взаимодействием с потоками заряженных частиц космич. происхождения. См. Земля, раздел Строение Земли.
МАГНИТОТЕЛЛУРИЧЕСКОЕ ЗОНДИРОВАНИЕ (от магнит и лат. tellus, род. падеж telluris - Земля), МТЗ, метод исследования внутр. строения Земли, основанный на изучении переменного электромагнитного поля внеземного происхождения. Предложен в 1950-53 сов. учёным А. Н. Тихоновым и франц. учёным Л. Каньяром. На земной поверхности в определённой точке устанавливают взаимно перпендикулярно 2 магнитометра и 2 электроизмерит. заземлённые линии длиной по 500 м. Посредством этой аппаратуры наблюдают электромагнитные колебания, имеющие период Т от долей сек до сут, и по отношению амплитуд электрич. и магнитных колебаний определяют кажущееся (среднее) сопротивление рт пород в изучаемом р-не. Благодаря скин-эффекту кривые зависимости от Т отражают изменение сопротивления пород с глубиной: минимумы рт отвечают слоям низкого сопротивления, а максимумы - высокого. Толщины и сопротивления слоев находят, сопоставляя практич. кривые с модельными. На рис. в виде примера показана кривая рт для модели, в к-рой хорошо проводящий слой лежит на плохо проводящем. При помощи МТЗ строятся карты подземного рельефа фундамента или аналогичного горизонта высокого сопротивления на глубинах до 5 км, исследуется распределение электропроводности горных пород до глубин 400-500 км. МТЗ и его упрощённую модификацию - магнитотеллурич, профилирование - применяют при поисках нефти и газа, а также для изучения слоев и очагов пониж. сопротивления, предположительно разогретых, в земной коре и верхней мантии.
Кривая маг-нитотеллу-рического зондирования.
Лит.: Бердичевский М. Н., Электрическая разведка методом магнитотеллурического профилирования, М., 1968. М. И. Бердичевский,
МАГНИТОТЕПЛОВЫЕ ЯВЛЕНИЯ, изменения теплового состояния тел при изменениях их магнитного состояния (намагничивании или размагничивании). Различают М. я. при адиабатич. изменении магнитного состояния (т. н. магнето-калорический эффект, при к-ром происходит изменение темп-ры тела) и М. я. изотермические, при к-рых наблюдается выделение или поглощение теплоты. Принципиально М. я. можно наблюдать в любых веществах, т. к. их причина имеет общий термодинамич. характер - изменение внутренней энергии тела при изменениях его магнитного состояния. Особенно значительны М. я. в ферро-, антиферро- и ферримагнетиках; характер М. я. в этих веществах зависит от того, какие процессы намагничивания в них происходят: 1) смещение границ между доменами; 2) вращение магнитных моментов доменов; 3) парапроцесс; 4) процессы разрушения или индуцирования неколлинеарной магнитной структуры (в антиферро- и ферримагнетиках). Особенно велики тепловые эффекты, сопутствующие последним двум процессам. В тесной термодинамич. связи с М. я., возникающими при намагничивании, находятся наблюдаемые в ферро-, антиферро- и ферримагнетиках аномалии уд. теплоёмкости вблизи точек Кюри, Нееля и др. точек магнитных фазовых переходов (напр., вблизи точки изменения неколлинеарной магнитной структуры ферримагнетика). М. я. в нек-рых парамагнетиках используют для получения сверхнизких темп-р (см. Магнитное охлаждение).
Лит.: Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1971; Белов К. П., ферриты в сильных магнитных полях, М., 1972, К. П. Белов.
МАГНИТОТРОПИЗМ (от магнит и греч. tropos - поворот, направление), изгибание стебля или корня растения в про цессе роста под действием постоянного (естеств. или искусств.) магнитного поля. Направление М. определяется физиологическими особенностями растения и расположением его относительно вектора напряжённости магнитного поля. Напр., первичный корешок кукурузы при прорастании изгибается в сторону юж. магнитного полюса, корешок кресс-салата - по направлению градиента магнитного поля. М. определяет ориентацию корневых систем нек-рых с.-х. растений - пшеницы, овса, сахарной свёклы, редиса.
Магнитотропизм. Проростки кукурузы, выросшие из семян, зародышевые корешки к-рых были поразному ориентированы в геомагнитном поле: слева - к северному полюсу, справа - к южному.
Лит.: Крылов А. В., Тараканова Г. А., Явление магнитотропизма у растений и его природа, "Физиология растений", 1960, т. 7, в. 2, с. 191 - 97.
МАГНИТОУПРУГИЙ ДАТЧИК, магнитострикционный датчик, измерительный преобразователь механич. усилий (деформаций) или давления в электрич. сигнал. Действие М, д. основано на использовании зависимости магнитных характеристик нек-рых материалов (напр., пермаллоя, инвара) от механич. напряжений в них (см. Магни-тострикция). Рабочий элемент М. д.- магнитопровод, на к-ром размещены одна или неск. обмоток, включаемых в мост измерительный. Магнитопровод М. д. укрепляют на поверхности детали (или сооружения) в направлении действующих усилий или деформаций. Изменения магнитных характеристик, в частности магнитной проницаемости материала магнитопровода, проявляются в изменении индуктивности или взаимоиндуктивности обмоток. М. д. наиболее целесообразно применять при измерениях малых деформаций (как постоянных, гак и быстропеременных) в твёрдых телах, а также измерениях давлений жидкостей и газов, когда требуется высокая чувствительность измерений при относительно малой их точности.
Лит.: Туричин А. М., Электрические измерения неэлектрических величин, 4 изд., М.- Л.. 1966.
МАГНИТОФОН (от магнит и греч. phone - звук), аппарат для магнитной записи и воспроизведения звука. По назначению и качественным показателям различают М. профессиональные - для синхронной (с изображением) звукозаписи на перфорированной магнитной ленте, используемые в звуковом кино, и студийные (рис. 1) для звукозаписи на неперфориров. магнитной ленте шириной 6,25 мм, применяемые в радиовещании, в кино и студиях грамзаписи, телецентрах и др., когда требуется высококачеств. звукозапись; т. н. полупрофессиональные (чаще всего на ленте шириной 6,25мм) - для записи диспетчерских переговоров на транспорте, сигналов звуковых частот в науч. исследованиях и т. п.; бытовые (рис. 2) - для любительской звукозаписи и для проигрывания покупных фонограмм. Кроме того, существуют диктофоны, репортёрские М.- лёгкие переносные аппараты с автономным электропитанием, учебные М., в к-рых предусмотрена параллельная запись на двух дорожках и подключение к устройствам внешнего контроля в процессе обучения иностранным языкам и т. д., магнитофонные приставки, а также сочетания М. с др. аппаратами (см. Магнитола, Магниторадиола).
В состав М. входят лентопротяжный механизм для продвижения ленты, усилители электрич. сигналов, магнитные головки для записи, воспроизведения и стирания записи, генератор высокочастотных колебаний, указатель (индикатор) уровня записи и устройство электропитания. Получаемый от генератора ток высокой частоты (40-200 кгц) подаётся в обмотки головки записи (для подма-гничивания ленты) и головки стирания записи. От величины подмагничивания зависят осн. качественные показатели М. Сила тока подмагничивания выбирается оптимальной для каждого типа магнитной ленты. В целях упрощения и удешевления М. (особенно бытовых), применяют универсальный (для поочерёдной записи и воспроизведения) усилитель и универсальную магнитную головку (рис. 3). Обычно в М. лента наматывается или на сердечник (в профессиональных М.), или на катушки (в полупрофессиональных и бытовых М.).
Рис. 1. Студийный магнитофон типа МЭЗ-62 имеет две скорости ленты (38,1 и 19.05 см/сек); рабочий диапазон частот от 31 до 16 000 гц; коэффициент гармонических искажений отношение сигнал/помеха 60 дб.
Рис. 2. Бытовой магнитофон типа "Комета 201М" имеет 3 скороcти ленты (19,05:9,53 и 4,76 см/сек) и двухдорожечную запись; рабочие диапазоны частот (соответствующие трём скоростям) от 40 до 12 500 гц, от 100 до 6000 гц, от 100 до 3500 гц, коэффициент нелинейных искажений 5%; отношение сигнал/помеха 35 дб.
В новом типе М., кассетном, лента (изредка магнитная проволока) расположена в з |
